我們采用無輻散正壓數值模式,在無基本氣流的條件下研究了熱帶氣旋結構對其運動的一些作用。正如 DeMaria 先前所指出的,初始最大風速對渦旋軌跡影響甚微。與β效應相聯系的渦旋移動十分敏感地依賴于離中心300至1000km 范圍內的氣流強度。如果此圓環內的氣流氣旋性加強,則渦旋軌跡也會氣旋性地轉向,在北半球其移動更偏向于西。通過分解出對稱和不對稱環流,我們討論了β漂移的動力學。對稱氣流經歷了最大風速稍微減弱和在600km 以外激發出一反氣旋環流的過程。不對稱環流由方位1波環流所支配,中心東側有一反氣旋環流圈,西側有一氣旋性環流圈,兩環流圈之間有一近于均勻的,尺度較寬的通風氣流。渦旋移動的速度和方向幾乎等同于該通風氣流在渦旋內有顯著氣旋性環流區域上的平均值。模式流函數趨勢方程的分析證實,線性β項導致初始不對稱環流圈的形成。對稱渦旋氣流平流不對稱環流,這一非線性項使兩環流圈之間的內部區域發生扭曲,并使通風氣流的方向由向北演變成向西北。由于該項幾乎與線性β強迫相平衡,所以流函數時間趨勢(及渦旋移動)主要由通風氣流平流對稱渦旋這一項決定。